前期量子論

前期量子論（ぜんきりょうしろん、Old quantum theory）は古典力学（統計力学）の時代から、ハイゼンベルクの行列力学、シュレーディンガーの波動力学等による本格的な量子力学の構築が始まるまで（1920年代中頃）の、過渡期に現れた量子効果に関しての一連の量子論的理論^[1]。

前期量子論の発展

プランクの輻射の理論

前期量子論はプランクによる黒体放射（輻射）の理論（エネルギー量子仮説）により始まった。黒体からの放射は実験的にある波長に極大を持ち、その波長は黒体の温度の増加にともない短波長側にシフトすることが知られていた。この、一見単純な現象を古典力学（統計力学）の枠内で定式化したレイリーやジーンズの扱い（レイリー・ジーンズの法則）に従えば、黒体からの放射強度は短波長になるに従い強くなり波長0の極限では発散する。この理論と実験の矛盾を解消するために、プランクは黒体内の放射場のエネルギーが振動数に比例した特定の値を単位としてしか変化できないという「量子化」という概念を提唱し、振動数とエネルギーを結びつける定数（プランク定数） $h$ を導入した。この仮定に基づいてプランクが導出した式は黒体放射の実験結果と一致した。

アインシュタインの光量子仮説

プランクに続き、アインシュタインが量子化の概念を光に拡張し、光電効果を説明するために光量子仮説を提唱した。光量子仮説に従えば振動数 $ν$ の光は電磁波（波動）であると同時に $E = hν$ というエネルギーを持つ粒子として振る舞う。この考え方は放射場のエネルギー変化を不連続としたプランクの概念を他の系に拡張するものであり、プランクの理論に味方するものであるにも拘わらずプランク自身は難色を示した。

スペクトル公式の発見

ボーアの原子構造論

原子の構造から元素の周期律と化学結合を説明しようというJ. J. トムソンがその原子模型で目指した目標を、アーネスト・ラザフォードの原子模型を下敷きに、作用量子と呼ばれるものを導入する事で達成しようという企てから生まれたニールス・ボーアの原子構造論^[2]は、それまで輻射や光の量子条件に係る理論でしかなかった量子論に、原子の構造を記述する理論という新たな一面を与えた^{[注 1]}。

→詳細は「ボーアの原子模型」を参照

量子力学への端緒

ボーアの対応原理の拡張とその無限行列表現

ド・ブロイの物質波とそれが満たすべき波動方程式

アインシュタインらによって、光電効果やコンプトン効果などを説明するにあたっては、波動現象であるはずの電磁波は、ひとまとまりのエネルギーと運動量を持つ粒子状のものとしても振る舞うと考えざるを得ないことが明らかにされた。このとき、振動数 $ν$ の電磁波のエネルギー $E$ と運動量 $p$ は

E=h\nu ,\quad p={\frac {h\nu }{c}}={\frac {h}{\lambda }}

で与えられる^{[注 2]}。ここで $c$ は光速度、 $λ$ は電磁波の波長である。エネルギーはともかく物体に対して運動量を与えるものは波動ではなくニュートン力学的な質点を持つもの（粒子）でなくてはならない。このような運動量やエネルギーのような物理量を媒介するものとしての電磁波（光）を光量子（または光子）と呼び、これら物理量を媒介すると考える場合は波動ではなく粒子として扱われる。

一方、このアインシュタインらの仕事に影響を受けていたルイ・ド・ブロイは、電磁波（光）が電磁気学的な波動性質とともにニュートン力学的な質点（粒子）としての性質を持つという二重性が、電磁波（光）だけではなく電子（electron）のような粒子に対しても成り立つのではないか、すなわち粒子である電子に対して波長と振動数が定義でき波動としての振る舞いをするのではないかというド・ブロイ波（物質波）^{[注 3]}の考え方を提案した（1924〜25年）^{[注 4]}。すなわち、エネルギー $E$ と運動量 $p$ を持つ粒子は

\nu ={\frac {E}{h}},\quad \lambda ={\frac {h}{p}}

で与えられる周波数 $ν$ と波長 $λ$ を持つ波としての性質を持つと考えたのである。この考え方は電子線について実証された^{[注 5]}。また、ド・ブロイ波の概念を考えることで、ボーアの原子模型で仮定されたボーアの量子条件が自然に導かれることもわかった。^{[注 6]}

以上から電子のような粒子については、粒子であるにもかかわらず波動としての性質も示すことがわかった^{[注 7]}。しかしながら、電磁場の波動である電磁波であればその波長と振動数はマクスウェル方程式から導かれるが、電子のような粒子についてはその波長と振動数はマクスウェル方程式から導かれるわけではない。そのため、なにか電子のような粒子に対しても波動現象を記述する波動方程式が存在するのではないか考えられた。エルヴィン・シュレーディンガーは、ド・ブロイ波が一体何の場についての波動現象であるのかということは置いて、その波長と振動数が導きだされる方程式（シュレディンガー方程式）を波動方程式から発見的に導きだした。

→詳細は「量子力学」を参照

脚注

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注釈

^ 放射能が原子核の示す現象であることは、ボーアが初めて明言したといわれる。原子核（atomic nucleus）ということばもこのボーアの1913年の論文で初めて使われたといわれる^[3]。
^ エネルギーについてはプランクの式や光量子仮説として既に知られていた。運動量については、これは特殊相対性理論におけるエネルギーと運動量の関係から導くことができる。特殊相対性理論では質量 $m$ の粒子のエネルギー $E$ と運動量 $p$ の関係は $E={\sqrt {m^{2}c^{4}+c^{2}p^{2}}}$ で与えられる。光子は質量ゼロなので、この関係式は $E=cp$ と単純化され、プランクの式 $E=h\nu$ と合わせれば同式が導き出される。
^ ド・ブロイ自身はこれをパイロット波と呼んだ。
^ これはアインシュタインにより評価され、博士論文として認められた。
^ クリントン・デイヴィソンとレスター・ジャマー（1927年）。その内容は X 線の代わりに、X 線と同じ（ド・ブロイの主張した波長の計算式から計算した）波長を持つ電子線をニッケル単結晶に当て、X 線と同様の回折現象が発生するかということを確認する実験であった。
^ ボーアの原子模型では、原子中の電子は原子核の周りを等速円運動すると考え、その円運動の取り得る角運動量は $\hbar =h/2\pi$ の整数倍に限られると仮定した。このボーアの量子条件は、電子がド・ブロイ波として振る舞うと考えると、「電子の取り得る円軌道は円周長がド・ブロイ波長の整数倍となる軌道に限られる」という条件と一致することになり、電子の物質波が安定して存在できる条件と解釈することができる。
^ つまりなぜか波長と振動数が定義できることが判明した。

出典

^ 佐々木昭夫編著『現代量子力学の基礎』オーム社、1998年（原著1985年8月）、2頁。ASIN 4274128091。ISBN 978-4274128097。 NCID BN00756807。OCLC 674085675。全国書誌番号:86000623。
^ Bohr (1913a)
^ 広重 (1968, p. 169)

参考文献

小出, 昭一郎『量子力学（I）』（改訂版）裳華房〈基礎物理学選書〉、1990年10月5日。ASIN 4785321326。ISBN 978-4785321321。 NCID BN05389383。OCLC 898332890。全国書誌番号:91005557。
広重, 徹『物理学史II』培風館〈新物理学シリーズ〉、1968年3月。ASIN 4563024066。ISBN 4563024066。 NCID BN00957321。OCLC 673599647。全国書誌番号:68001733。
朝永, 振一郎『量子力学』 Ⅰ（第2版）、みすず書房〈物理学大系基礎物理篇 8〉、1969年12月20日。ASIN 4622025515。ISBN 978-4-622-02551-1。 NCID BN00078863。OCLC 834763023。全国書誌番号:69016810。
中田, 宗隆『なっとくする量子化学』講談社〈なっとくシリーズ〉、2001年11月16日。ASIN 4061545302。ISBN 978-4061545304。 NCID BA5435957X。OCLC 675985285。全国書誌番号:20216202。ASIN B00F2H36YI（Kindle版）。
Bohr, N. (April 5, 1913). “On the Constitution of Atoms and Molecules [原子および分子の構造について]”. Phil. Mag.. Series 6 26 (151): 1-25. doi:10.1080/14786441308634955. ISSN 1478-6435. LCCN 2003-249007. OCLC 476300855.
Bohr, N. (July 1913). “On the Constitution of Atoms and Molecules, Part II, Systems Containing Only a Single Nucleus” (PDF). Phil. Mag.. Series 6 26: 476-502. ISSN 1478-6435. LCCN 2003-249007. OCLC 476300855.
Bohr, N. (November 1913). “On the Constitution of Atoms and Molecules, Part III, Systems containing several nuclei”. Phil. Mag.. Series 6 26: 857-875. ISSN 1478-6435. LCCN 2003-249007. OCLC 476300855.
W.Ritz (1908) (PDF), On a new law of series spectra
A.Einstein『光量子論』東海大学出版会、1969年。
Louis de Broglie (1924), Recherches sur la théorie des Quanta

ブリタニカ国際大百科事典小項目事典『前期量子論』 - コトバンク
デジタル大辞泉『古典量子論』 - コトバンク

[4] 放射能が原子核の示す現象であることは、ボーアが初めて明言したといわれる。原子核（atomic nucleus）ということばもこのボーアの1913年の論文で初めて使われたといわれる^[3]。

[5] エネルギーについてはプランクの式や光量子仮説として既に知られていた。運動量については、これは特殊相対性理論におけるエネルギーと運動量の関係から導くことができる。特殊相対性理論では質量 $m$ の粒子のエネルギー $E$ と運動量 $p$ の関係は $E={\sqrt {m^{2}c^{4}+c^{2}p^{2}}}$ で与えられる。光子は質量ゼロなので、この関係式は $E=cp$ と単純化され、プランクの式 $E=h\nu$ と合わせれば同式が導き出される。

[6] ド・ブロイ自身はこれをパイロット波と呼んだ。

[7] これはアインシュタインにより評価され、博士論文として認められた。

[8] クリントン・デイヴィソンとレスター・ジャマー（1927年）。その内容は X 線の代わりに、X 線と同じ（ド・ブロイの主張した波長の計算式から計算した）波長を持つ電子線をニッケル単結晶に当て、X 線と同様の回折現象が発生するかということを確認する実験であった。

[9] ボーアの原子模型では、原子中の電子は原子核の周りを等速円運動すると考え、その円運動の取り得る角運動量は $\hbar =h/2\pi$ の整数倍に限られると仮定した。このボーアの量子条件は、電子がド・ブロイ波として振る舞うと考えると、「電子の取り得る円軌道は円周長がド・ブロイ波長の整数倍となる軌道に限られる」という条件と一致することになり、電子の物質波が安定して存在できる条件と解釈することができる。

[10] つまりなぜか波長と振動数が定義できることが判明した。

[1] 佐々木昭夫編著『現代量子力学の基礎』オーム社、1998年（原著1985年8月）、2頁。ASIN 4274128091。ISBN 978-4274128097。 NCID BN00756807。OCLC 674085675。全国書誌番号:86000623。

[2] Bohr (1913a)

[3] 広重 (1968, p. 169)

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[注 1]

[注 2]

[注 3]

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[注 6]

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