ヘルムホルツの自由エネルギー

熱力学ポテンシャルの一

ヘルムホルツの自由エネルギー英語: Helmholtz free energy)は、等温条件の下で仕事として取り出し可能なエネルギーを表す示量性状態量である。

なお、IUPACでは「自由」を付けずにヘルムホルツエネルギー英語: Helmholtz energy)とすることが推奨されている[1]。記号 FA で表されることが多い。ヘルマン・フォン・ヘルムホルツに由来する。

定義

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内部エネルギー U熱力学温度 Tエントロピー S として、ヘルムホルツエネルギーは

 

で定義される。

完全な熱力学関数

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熱力学温度 T体積 V物質量 N の関数として表されたヘルムホルツエネルギー F(T,V,N)完全な熱力学関数となる。 このように見たとき、定義式は完全な熱力学関数としての内部エネルギー U(S,V,N)S に関するルジャンドル変換

 

と見ることができる。

ヘルムホルツエネルギー F(T,V,N) の各変数による偏微分

 

で与えられる。 ここで、p圧力μi は成分 i化学ポテンシャルを表す。Nj は成分i以外の成分jの物質量である。 従って、全微分

 

となる。系のスケール変換を考えると

 

の関係が得られる。

等温過程

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温度 Tex の環境にある系が、ある平衡状態から別の平衡状態へ変化する過程を考える。熱力学第二法則により、系が外部から受け取る熱 Q には上限が存在する。

 

この不等式とエネルギー保存則から、系が外部に為す仕事 W にも上限が存在する。

 

等温条件下では変化の前後で系の温度は外界の温度と等しく T=Tex なので、ヘルムホルツエネルギーの定義から

 

となり、不等式

 

が成り立つ。この場合の仕事 W は膨張仕事および非膨張仕事のすべてを含んでいる。 すなわち、温度 Tex の環境にある系が状態 X0 から X1 へと変化する間に外部に為す仕事 W には上限 Wmax が存在する。

 

この Wmax はヘルムホルツエネルギーを用いると

 

と表され、変化の前後でのヘルムホルツエネルギーの減少量が等温条件において取り出し可能な仕事量である。 等温条件下で外部に一切の仕事を行わない場合、とくに、等温等積で非膨張仕事も行わない場合は

 

となり、自発変化はヘルムホルツエネルギーが減少する方向へ進む。 また熱力学的平衡条件はヘルムホルツエネルギーが極小値をとることである。

統計力学との関係

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統計力学において、ヘルムホルツエネルギーはカノニカル分布の規格化因子である分配関数 Z(β) を用いて、

 

と表される[2]。ここで、β逆温度である。

脚注

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  1. ^ IUPAC Gold Book
  2. ^ 田崎 『統計力学Ⅰ』p.123

参考文献

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  • 田崎晴明『統計力学Ⅰ』培風館〈新物理学シリーズ〉、2008年。ISBN 978-4-563-02437-6 

関連項目

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外部リンク

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