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この項目では、量子力学での波動関数の規格化について説明しています。工業・産業での規格化については「標準化」を、ベクトル、数量、データなどの規格化については「正規化」をご覧ください。 |
規格化 (きかくか、英: normalization) とは、ある空間で粒子が一つ存在し、それを記述する波動関数をΨとすると、Ψのノルムに関して、
![{\displaystyle \int |\Psi |^{2}d\mathbf {r} =1}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/77961d86fb91de15d43718f766e782e07b225868)
とすることである。正規化とも言う。積分は当該粒子の存在する全空間に対して行われる。積分の範囲は、その粒子のなす系に課された境界条件によって変わる。一つの例として周期的境界条件に基づく結晶格子では、以下のようにその単位胞内で規格化のための積分が行われる。
![{\displaystyle \int _{V_{cell}}|\Psi |^{2}d\mathbf {r} =1}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ab8859a265cc72879a3466682c2df3e83f89a733)
ここで、Vcell は単位胞の体積である。
直交座標系を考えて、r=(x,y,z) とし、更に時間tも考えると、一粒子の波動関数は
で表され、これは、
![{\displaystyle \int |\Psi |^{2}d\mathbf {r} =\int |\Psi (\mathbf {r} ,t)|^{2}d\mathbf {r} =1}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b5de7014b36ffbe74796994913eb19d7635348b5)
と規格化される。これは、ある時刻tで粒子が位置 r での微小な領域 dr(=dxdydz) に存在する確率が、
であることを示している。それを全空間(粒子の存在しうる全領域)で積分すれば、確率の総和は1となる必要がある。この要請を満たすために規格化を行う。実際の数値計算等で求められる波動関数は、そのままでは上記の積分が1となる保証はないので、積分値が1となるように規格化される。
実際の量子論では、自乗積分が∞に発散するような関数を扱うことも多い。
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その場合は、次のようなデルタ関数による規格化を許している。
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この場合における は、ある時刻tで位置 の測定をした時の確率密度 ではなく、次のように相対確率を表す[1]。
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