ローレンツスカラー
相対性理論の物理学において、ローレンツスカラーとは、その理論の要素から形成され、ローレンツ変換のもとで不変なスカラーとして評価される表現です。ローレンツスカラーは、例えばベクトルのスカラー積や、その理論のテンソルの縮約から生成されることがあります。ベクトルやテンソルの成分は一般的にローレンツ変換の下で変化しますが、ローレンツスカラー自体は変わりません。
ローレンツスカラーは、数学的な意味でのスカラーとして常に不変であるとは限りませんが、その結果として得られるスカラー値は、考慮される理論が基づくベクトル空間に適用される任意の基底変換の下で不変です。ミンコフスキー時空における単純なローレンツスカラーは、時空内の二つの固定された事象の時空間距離(その差の"長さ")です。事象の4元位置ベクトルは異なる慣性系間で変わりますが、その時空間距離は対応するローレンツ変換の下で不変です。ローレンツスカラーの他の例としては、4元ベクトルの"長さ"(以下参照)、または一般相対性理論からの時空のある点におけるリッチ曲率があり、これはそこでのリーマン曲率テンソルの縮約です。
特殊相対性理論におけるシンプルなスカラー 編集
位置ベクトルの長さ 編集
特殊相対性理論では、4次元の時空内の粒子の位置は、次のように与えられます:
ベクトルの"長さ"はローレンツスカラーであり、次のように与えられます:
しばしば、ミンコフスキー計量においては、符号の配置が異なるバージョンが使われることがあります。
ミンコフスキー計量では、空間的な間隔<math> s </math>は、次のように定義されます:
速度ベクトルの長さ 編集
時空内の速度は、次のように定義されます:
加速と速度の内積 編集
4-加速度は、次のように与えられます:
4元運動量からのエネルギー、静止質量、3元運動量、および3元速度 編集
粒子の4元運動量は、次のように与えられます:
粒子のエネルギーの測定 編集
<math> u </math>という4元ベクトルと<math> \mathbf{u}2 </math>という3元ベクトルを持つ第二の粒子を考えてみましょう。第二の粒子の静止フレームでは、<math> u </math>と<math> p </math>の内積は、第一の粒子のエネルギーに比例しています:
この関係は、第二の粒子の静止フレームで真実であるので、任意の参照フレームでも真実です。 <math> E_1 </math>は、第二の粒子のフレームでの第一の粒子のエネルギーであり、ローレンツスカラーです。したがって、
粒子の静止質量の測定 編集
粒子の静止フレームでの運動量の内積は、次のように与えられます:
粒子の3-運動量の測定 編集
次のことに注意してください。
粒子の3-速度の測定 編集
第二の粒子のフレームでの3元ベクトルは、2つのローレンツスカラーから構築されます:
より複雑なスカラー 編集
スカラーは、テンソルやベクトル、テンソルの縮約( のような)からも構築されることがあります。あるいは、テンソルやベクトルの縮約の組み合わせ( のような)からも構築されます。
参考文献 編集
- Misner, Charles; Thorne, Kip S. & Wheeler, John Archibald (1973). Gravitation. San Francisco: W. H. Freeman. ISBN 0-7167-0344-0
- Landau, L. D. & Lifshitz, E. M. (1975). Classical Theory of Fields (Fourth Revised English ed.). Oxford: Pergamon. ISBN 0-08-018176-7